Электри́ческий дипо́льный моме́нт (ЭДМ) — векторная физическая величина, характеризующая, наряду с полным зарядом (и, реже используемыми, высшими мультипольными моментами), электрические свойства системы заряженных частиц. После полного заряда и положения системы, дипольный момент — главная характеристика конфигурации системы зарядов при наблюдении издали.
Дипольный момент — первыйТо есть самый старший после нулевого мультипольного момента, равного полному заряду системы. мультипольный момент.
Определение
Простейшая система зарядов, имеющая определённый (не зависящий от выбора начала координат) ненулевой дипольный момент — диполь (две точечные частицы с одинаковыми по величине разноимёнными зарядами). Электрический дипольный момент такой системы по модулю равен произведению величины положительного заряда на расстояние между зарядами и направлен от отрицательного заряда к положительному, или
,
где — величина положительного заряда, — вектор с началом в отрицательном заряде и концом в положительном.
Для системы из частиц электрический дипольный момент равен
,
где — заряд частицы с номером , — её радиус-вектор, или, если суммировать отдельно по положительным и отрицательным зарядам,
,
где — число положительно/отрицательно заряженных частиц, — их заряды, — суммарные заряды положительной и отрицательной подсистем и радиус-векторы их «центров тяжести»Под радиус- векторами «центров тяжести» тут имеется в виду средневзвешенные значение радиус-вектора по каждой из подсистем, где каждому заряду приписывается формальный вес, равный абсолютной величине этого заряда..
Электрический дипольный момент нейтральной системы зарядов не зависит от выбора начала координат, а определяется относительным расположением (и величинами) зарядов в системе.
Из определения видно, что дипольный момент аддитивен (дипольный момент наложения нескольких систем зарядов равен просто векторной сумме их дипольных моментов), а в случае нейтральных систем это свойство приобретает ещё более удобную форму в силу изложенного в абзаце выше.
Электрический дипольный момент (если он ненулевой) определяет в главном приближении электрическоеДля достаточно быстро колеблющегося электрического диполя его дипольный момент (с его зависимостью от времени) определяет также и магнитное поле. Неподвижный электрический диполь не создаёт магнитное поле (это приближенно верно и для медленно движущегося диполя). поле диполя (или любой ограниченной системы с суммарным нулевым зарядом) на большом расстоянии от него, а также воздействие на диполь внешнего электрического поля.
Физический и вычислительный смысл дипольного момента состоит в том, что он даёт поправки первого порядка (чаще всего — малые) в положение каждого заряда системы по отношению к началу координат (которое может быть условным, но приближенно характеризует положение системы в целом — система при этом подразумевается достаточно компактной). Эти поправки входят в него в виде векторной суммы, и везде, где при вычислениях такая конструкция встречается (а в силу принципа суперпозиции и свойства сложения линейных поправок — см. Полный дифференциал — такая ситуация встречается часто), там в формулах оказывается дипольный момент.
Дипольный момент для атома с квантовой точки зрения Из квантовой теории известно, что если система была в состоянии , то вероятность найти её в состоянии через время после вынужденного излучательного перехода под действием внешнего поля частотой будет равна
.
Если наблюдать за системой продолжительное время, то последняя дробь в формуле перестаёт зависеть от времени и выражение приведётся к виду
,
где — дельта-функция Дирака.
В указанной формуле — это элементы матричного оператора дипольного момента по времени перехода , которые определяются как
,
где — заряд электрона, — волновая функция (чётная либо нечётная).
В частности, очевидно, что если , то интеграл станет равным нулю.
Соответственно, сам матричный оператор дипольного момента представляет собой матрицу размера «количество энергетических уровней, умноженное на количество энергетических уровней», в которой элементы, лежащие на главной диагонали, равны нулю, а не лежащие — в общем случае не равны.
Электрическое поле диполя Для фиксированных угловых координат (то есть вдоль радиуса, идущего из центра электрического диполя в бесконечность) напряжённость статическогоЗдесь описывается поле неподвижного или (приближенно) медленно движущегося диполя. электрического поля диполя или в целом нейтральной системы зарядов, имеющей ненулевой дипольный моментПоле такой системы на большом расстоянии приближенно равно полю одного диполя. В этом смысле такую систему можно (приближенно) заменить на диполь и рассматривать как идеальный диполь., на больших расстояниях асимптотически приближается к виду электрический потенциал приближается к Таким образом, статическое поле диполя убывает на больших расстояниях быстрее, чем поле одиночного заряда, но медленнее, чем поле любого более старшего мультиполя (квадруполя, октуполя и т. д.).
Напряжённость электрического поля и электрический потенциал неподвижного или медленно движущегося диполя (или в целом нейтральной системы зарядов, имеющей ненулевой дипольный момент) с электрическим дипольным моментом на больших расстояниях в главном приближении выражаются как
в СГСЭ: в СИ: ,
где — единичный вектор из центра диполя в направлении точки измерения, а точкой обозначено скалярное произведение.
В декартовых координатах, ось которых направлена вдоль вектора дипольного момента, а ось выбрана так, чтобы точка, в которой рассчитывается поле, лежала в плоскости компоненты этого поля записываются так:
, , ,
где — угол между направлением вектора дипольного момента и радиус-вектором в точку наблюдения.
Формулы приведены в системе СГС. В СИ аналогичные формулы отличаются только множителем .
Достаточно просты выражения (в том же приближении, тождественно совпадающие с формулами, приведенными выше) для продольной (вдоль радиус-вектора, проведённого от диполя в данную точку) и поперечной компонент напряжённости электрического поля:
, .
Третья компонента напряжённости электрического поля — ортогональная плоскости, в которой лежат вектор дипольного момента и радиус-вектор, — всегда равна нулю. Формулы также в СГС; в СИ, как и формулы выше, отличаются лишь множителем
Простой также оказывается связь угла между вектором и радиус-вектором (или вектором ):
.
Модуль вектора напряжённости электрического поля (в СГС):
.
Действие поля на диполь Во внешнем электрическом поле на электрический диполь действует момент сил который стремится повернуть его так, чтобы дипольный момент развернулся вдоль направления поля. Потенциальная энергия электрического диполя в электрическом поле равна . Со стороны неоднородного поля на диполь действует сила (в первом приближении) .
Об условиях корректности приближённых (в общем случае) формул данного параграфа — см. ниже.
Единицы измерения электрического дипольного момента Системные единицы измерения электрического дипольного момента не имеют специального названия. В Международной системе единиц (СИ) это просто Кл·м.
Электрический дипольный момент молекул принято измерять в дебаях (сокращение — Д): 1 Д = 10−18 единиц СГСЭ момента электрического диполя, 1 Д = 3,33564·10−30 Кл·м.
Поляризация Дипольный момент единицы объёма (поляризованной) среды (диэлектрика) называется вектором электрической поляризованности или просто поляризованностью диэлектрика.
Дипольный момент элементарных частиц Многие экспериментальные работы посвящены поиску электрического дипольного момента (ЭДМ) фундаментальных и составных элементарных частиц, а именно электронов и нейтронов. Поскольку ЭДМ нарушает как пространственную (Р), так и временну́ю (T) чётность, его значение даёт (при условии ненарушенной СРТ-симметрии) модельно-независимую меру нарушения CP-симметрии в природе. Таким образом, значения ЭДМ дают сильные ограничения на масштаб CP-нарушения, которое может возникать в расширениях Стандартной Модели физики элементарных частиц.
Действительно, многие теории, несовместимые с существующими экспериментальными пределами на ЭДМ частиц, уже были исключены. Стандартная Модель (точнее, её раздел — квантовая хромодинамика) сама по себе допускает гораздо большее значение ЭДМ нейтрона (около 10−8 Д), чем эти пределы, что привело к возникновению так называемой сильной CP-проблеме и вызвало поиски новых гипотетических частиц, таких как аксион.
Текущие эксперименты по поиску ЭДМ частиц достигает чувствительности в диапазоне, где могут проявляться эффекты суперсимметрии. Эти эксперименты дополняют поиск эффектов суперсимметрии на LHC.
В 2018 г. установлено, что ЭДМ электрона не превышает e — элементарный зарядACME Collaboration Improved limit on the electric dipole moment of the electron // Nature, volume 562, pages 355—360, (2018).
Дипольное приближение Дипольный член (определяемый дипольным моментом системы или распределения зарядов) является лишь одним из членов бесконечного ряда, называемого мультипольным разложением, дающего при полном суммировании точное значение потенциала или напряжённости поля в точках, находящихся на конечном расстоянии от системы зарядов-источников. В этом смысле дипольный член выступает как равноправный с остальными, в том числе и высшими, членами мультипольного разложения (хотя зачастую он и может давать больший вклад в сумму, чем высшие члены). Этот взгляд на дипольный момент и дипольный вклад в создаваемое системой зарядов электрическое поле обладает существенной теоретической ценностью, но в деталях довольно сложен и довольно далеко выходит за рамки необходимого для понимания существенных физического смысла свойств дипольного момента и большинства областей его использования.
Для прояснения физического смысла дипольного момента, так же как и для большинства его приложений, достаточно ограничиться гораздо более простым подходом — рассматривать дипольное приближение.
Широкое использование дипольного приближения основывается на той ситуации, что очень во многих, в том числе теоретически и практически важных случаях, можно не суммировать весь ряд мультипольного разложения, а ограничиться только низшими его членами — до дипольного включительно. Часто этот подход дает вполне удовлетворительную или даже очень маленькую погрешность.
Дипольное приближение для системы источников В электростатике достаточное условие применимости дипольного приближения (в смысле задачи определения электрического потенциала или напряжённости электрического поля, создаваемого системой зарядов, имеющей определённый суммарный заряд и определённый дипольный момент) описывается весьма просто: хорошим это приближение является для областей пространства, удаленных от системы-источника на расстояние много большее, чем характерный (а лучше — чем максимальный) размер самой этой системы. Таким образом, для условий дипольное приближение является хорошим.
Если суммарный заряд системы равен нулю, а её дипольный момент нулю не равен, дипольное приближение в своей области применимости является главным приближением, то есть в его области применимости оно описывает основной вклад в электрическое поле. Остальные же вклады при пренебрежимо малы (если только дипольный момент не оказывается аномально малым, когда квадрупольный, октупольный или высшие мультипольные вклады на каких-то конечных расстояниях могут быть больше или сравнимы с дипольным; это однако достаточно специальный случай).